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We measure the mass difference, Δm0, between the D∗(2010)+ and the D0 and the natural linewidth, Γ, of the transition D∗(2010)+→D0π+. The data were recorded with the BABAR detector at center-of-mass energies at and near the Υ(4S) resonance, and correspond to an integrated luminosity of approximately 477 fb−1. The D0 is reconstructed in the decay modes D0→K−π+ and D0→K−π+π−π+. For the decay mode D0→K−π+ we obtain Γ=(83.4±1.7±1.5) keV and Δm0=(145425.6±0.6±1.8) keV, where the quoted errors are statistical and systematic, respectively. For the D0→K−π+π−π+ mode we obtain Γ=(83.2±1.5±2.6) keV and Δm0=(145426.6±0.5±2.0) keV. The combined measurements yield Γ=(83.3±1.2±1.4) keV and Δm0=(145425.9±0.4±1.7) keV; the width is a factor of approximately 12 times more precise than the previous value, while the mass difference is a factor of approximately 6 times more precise.
Measurement of the D^{*}(2010)^{+} natural linewidth and the D^{*}(2010)^{+}-D^{0} mass difference
J. P. Lees;V. Poireau;V. Tisserand;E. Grauges;A. Palano;G. Eigen;B. Stugu;D. N. Brown;L. T. Kerth;Y.u. G. Kolomensky;G. Lynch;H. Koch;T. Schroeder;C. Hearty;T. S. Mattison;J. A. McKenna;R. Y. So;A. Khan;V. E. Blinov;A. R. Buzykaev;V. P. Druzhinin;V. B. Golubev;E. A. Kravchenko;A. P. Onuchin;S. I. Serednyakov;Y.u. I. Skovpen;E. P. Solodov;K. Y.u. Todyshev;A. N. Yushkov;D. Kirkby;A. J. Lankford;M. Mandelkern;B. Dey;J. W. Gary;O. Long;G. M. Vitug;C. Campagnari;M. Franco Sevilla;T. M. Hong;D. Kovalskyi;J. D. Richman;C. A. West;A. M. Eisner;W. S. Lockman;A. J. Martinez;B. A. Schumm;A. Seiden;D. S. Chao;C. H. Cheng;B. Echenard;K. T. Flood;D. G. Hitlin;P. Ongmongkolkul;F. C. Porter;R. Andreassen;C. Fabby;Z. Huard;B. T. Meadows;M. D. Sokoloff;L. Sun;P. C. Bloom;W. T. Ford;A. Gaz;U. Nauenberg;J. G. Smith;S. R. Wagner;R. Ayad;W. H. Toki;B. Spaan;K. R. Schubert;R. Schwierz;D. Bernard;M. Verderi;S. Playfer;D. Bettoni;C. Bozzi;R. Calabrese;G. Cibinetto;E. Fioravanti;I. Garzia;E. Luppi;L. Piemontese;V. Santoro;R. Baldini Ferroli;A. Calcaterra;R. de Sangro;G. Finocchiaro;P. Patteri;I. M. Peruzzi;M. Piccolo;M. Rama;A. Zallo;CONTRI, ROBERTO;GUIDO, ELISA;LO VETERE, MAURIZIO;MONGE, MARIA ROBERTA;S. Passaggio;PATRIGNANI, CLAUDIA;E. Robutti;B. Bhuyan;V. Prasad;M. Morii;A. Adametz;U. Uwer;H. M. Lacker;P. D. Dauncey;U. Mallik;C. Chen;J. Cochran;W. T. Meyer;S. Prell;A. E. Rubin;A. V. Gritsan;N. Arnaud;M. Davier;D. Derkach;G. Grosdidier;F. Le Diberder;A. M. Lutz;B. Malaescu;P. Roudeau;A. Stocchi;G. Wormser;D. J. Lange;D. M. Wright;J. P. Coleman;J. R. Fry;E. Gabathuler;D. E. Hutchcroft;D. J. Payne;C. Touramanis;A. J. Bevan;F. Di Lodovico;R. Sacco;M. Sigamani;G. Cowan;J. Bougher;D. N. Brown;C. L. Davis;A. G. Denig;M. Fritsch;W. Gradl;K. Griessinger;A. Hafner;E. Prencipe;R. J. Barlow;G. D. Lafferty;E. Behn;R. Cenci;B. Hamilton;A. Jawahery;D. A. Roberts;R. Cowan;D. Dujmic;G. Sciolla;R. Cheaib;P. M. Patel;S. H. Robertson;P. Biassoni;N. Neri;F. Palombo;L. Cremaldi;R. Godang;P. Sonnek;D. J. Summers;X. Nguyen;M. Simard;P. Taras;G. De Nardo;D. Monorchio;G. Onorato;C. Sciacca;M. Martinelli;G. Raven;C. P. Jessop;J. M. LoSecco;K. Honscheid;R. Kass;J. Brau;R. Frey;N. B. Sinev;D. Strom;E. Torrence;E. Feltresi;N. Gagliardi;M. Margoni;M. Morandin;M. Posocco;M. Rotondo;G. Simi;F. Simonetto;R. Stroili;S. Akar;E. Ben Haim;M. Bomben;G. R. Bonneaud;H. Briand;G. Calderini;J. Chauveau;P.h. Leruste;G. Marchiori;J. Ocariz;S. Sitt;M. Biasini;E. Manoni;S. Pacetti;A. Rossi;C. Angelini;G. Batignani;S. Bettarini;M. Carpinelli;G. Casarosa;A. Cervelli;F. Forti;M. A. Giorgi;A. Lusiani;B. Oberhof;E. Paoloni;A. Perez;G. Rizzo;J. J. Walsh;D. Lopes Pegna;J. Olsen;A. J. S. Smith;F. Anulli;R. Faccini;F. Ferrarotto;F. Ferroni;M. Gaspero;L. Li Gioi;G. Piredda;C. B?nger;O. Gr?nberg;T. Hartmann;T. Leddig;C. Vo?;R. Waldi;T. Adye;E. O. Olaiya;F. F. Wilson;S. Emery;G. Hamel de Monchenault;G. Vasseur;C.h. Y?che;D. Aston;D. J. Bard;J. F. Benitez;C. Cartaro;M. R. Convery;J. Dorfan;G. P. Dubois Felsmann;W. Dunwoodie;M. Ebert;R. C. Field;B. G. Fulsom;A. M. Gabareen;M. T. Graham;C. Hast;W. R. Innes;P. Kim;M. L. Kocian;D. W. G. S. Leith;P. Lewis;D. Lindemann;B. Lindquist;S. Luitz;V. Luth;H. L. Lynch;D. B. MacFarlane;D. R. Muller;H. Neal;S. Nelson;M. Perl;T. Pulliam;B. N. Ratcliff;A. Roodman;A. A. Salnikov;R. H. Schindler;A. Snyder;D. Su;M. K. Sullivan;J. Va?vra;A. P. Wagner;W. F. Wang;W. J. Wisniewski;M. Wittgen;D. H. Wright;H. W. Wulsin;V. Ziegler;W. Park;M. V. Purohit;R. M. White;J. R. Wilson;A. Randle Conde;S. J. Sekula;M. Bellis;P. R. Burchat;T. S. Miyashita;E. M. T. Puccio;M. S. Alam;J. A. Ernst;R. Gorodeisky;N. Guttman;D. R. Peimer;A. Soffer;S. M. Spanier;J. L. Ritchie;A. M. Ruland;R. F. Schwitters;B. C. Wray;J. M. Izen;X. C. Lou;F. Bianchi;D. Gamba;S. Zambito;L. Lanceri;L. Vitale;F. Martinez Vidal;A. Oyanguren;P. Villanueva Perez;H. Ahmed;J. Albert;S.w. Banerjee;F. U. Bernlochner;H. H. F. Choi;G. J. King;R. Kowalewski;M. J. Lewczuk;T. Lueck;I. M. Nugent;J. M. Roney;R. J. Sobie;N. Tasneem;T. J. Gershon;P. F. Harrison;T. E. Latham;H. R. Band;S. Dasu;Y. Pan;R. Prepost;S. L. Wu
2013
Abstract
We measure the mass difference, Δm0, between the D∗(2010)+ and the D0 and the natural linewidth, Γ, of the transition D∗(2010)+→D0π+. The data were recorded with the BABAR detector at center-of-mass energies at and near the Υ(4S) resonance, and correspond to an integrated luminosity of approximately 477 fb−1. The D0 is reconstructed in the decay modes D0→K−π+ and D0→K−π+π−π+. For the decay mode D0→K−π+ we obtain Γ=(83.4±1.7±1.5) keV and Δm0=(145425.6±0.6±1.8) keV, where the quoted errors are statistical and systematic, respectively. For the D0→K−π+π−π+ mode we obtain Γ=(83.2±1.5±2.6) keV and Δm0=(145426.6±0.5±2.0) keV. The combined measurements yield Γ=(83.3±1.2±1.4) keV and Δm0=(145425.9±0.4±1.7) keV; the width is a factor of approximately 12 times more precise than the previous value, while the mass difference is a factor of approximately 6 times more precise.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2021-2023 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.